Das elektromagnetische Feld: Theorie und grundlegende - download pdf or read online

By Hellmut Hofmann

ISBN-10: 3709140056

ISBN-13: 9783709140055

ISBN-10: 3709140064

ISBN-13: 9783709140062

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25), berechnet werden. Da je zwei, zum Aufpunkt symmetrisch gelegene Längenelemente ds der Linienladung Normalkomponenten von E zu grad gA zur Folge haben, die sich gegenseitig aufheben, muß nur die zu grad CJA parallele Komponente berechnet werden. /A ist wegen GI. 142) in Übereinstimmung mit dem schon vorher mit Hilfe des Satzes vom Hüllenfluß in GI. 126 erhaltenen Resultat. 1. 2. Potential eines gleichmäßig geladenen Stabes ( Linienladung) von endlicher Länge Zur Berechnung des Potentials 1fJ eines gleichmäßig geladenen Stabes (Abb.

In der Folge soll vornehmlich die ursprüngliche, in Abb. 20 dargestellte Kombination von Bezugskennzeichen Verwendung finden. u {/ e- u-uBA, RA R--cu {/ U=UaA, R=Ra R·Cll c Abb. 3. 1. Parallelschaltung von Kondensatoren. kurz"). wie dies in Abb. 22 dargestellt ist, so besteht zwischen den beiden Platten jedes Kondensators dieselbe Potentialdifferenz, da sich die leitend miteinander verbundenen Platten auf gleichem Potential befinden müssen. 111) + A, c, B, IJ A + Az c B Cz Bz -A~~B IJ R, = RIA Rz RzA = IJ = llAB Abb.

Der Leiter ist dann also wieder feldfrei und ein Gebiet konstanten Potentials. Die Ladungsverteilung muß so geartet sein, daß das von der fremden Ladung allein herrührende Teilfeld Et durch das zusätzliche Eigenfeld Ee der verschobenen Ladungen im Leiterinneren ausgelöscht wird. Dieser Vorgang wird Influenz genannt. Da sich Ladungen ungleichen Vorzeichens anziehen, solche gleichen Vorzeichens aber abstoßen, sammeln sich an der, der influenzierenden Ladung Q zugewandten Seite des Leiters Influenzladungen mit umgekehrten, an der, der influenzierenden Ladung abgewandten Seite solche des gleichen Vorzeichens wie jenem der influenzierenden Ladung.

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Das elektromagnetische Feld: Theorie und grundlegende Anwendungen by Hellmut Hofmann


by Robert
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