Download e-book for iPad: Einführung in die Mechanik mit einfachen Beispielen aus der by Theodor Pöschl

By Theodor Pöschl

ISBN-10: 3642902588

ISBN-13: 9783642902581

ISBN-10: 3642921159

ISBN-13: 9783642921155

Das vorliegende Biichlein gibt im wesentlichen die Vor trage iiber elementare Mechanik wieder, die ich in einem vom Kommando des ok. u. ok. Fliegerarsenals in Wien ins Leben ge rufenen und zur Einfiihrung von Offizieren in den technischen Dienst bestimmten Kurs gehalten habe; es sollte urspriinglich nur als Lehrbehelf zur Erganzung der miindlichen Vortrage dienen und in kurzer und elementarer Darstellung die wich tigsten Grundlehren der Mechanik bringen, . die fiir das Ver standnis der sich daran anschlieBenden - gleichfalls elemen taren - Vortrage iiber Festigkeitslehre und Flugtechnik im besonderen (Motorenkunde, Flugzeugstatik, Fluglehre usw. ) un entbehrlich sind, diirfte aber auch iiber diesen Rahmen hinaus fiir ahnliche Zwecke willkommen sein. Der Absicht, nur ganz elementare Hilfsmittel zu verwenden und damit doch mog lichste Strenge zu vereinigen, verdankt das Biichlein seine Ent stehung und seine ganze Anlage. Von Zitaten ist vollstandig abgesehen worden; sie wiirden den Lernenden von dem ersten Lehrziele vielleicht nur abziehen und dem Kenner doch nichts N eues sagen konnen. GroBes Gewicht ist auf die Durchfiihrung der vorkommen den Zahlenrechnungen und auf Hervorhebung der Dimensionen der einzelnen GroBen gelegt worden, Dinge, die dem Anfanger erfahrungsgemaB stets die groBten Schwierigkeiten bereiten. Fiir die Durchsicht der Handschrift sage ich auch bier Herrn Professor Kamillo Korner meinen verbindlichsten Dank. Wi en, am 15. Mai 1917. poschl. Inhaltsverzeichnis. Eintiihrnng in di e Mechanik. Seite 1. Einleitung. . . . . . . . . . 1 2. Gliederung des Stofl'es . . . . 2 A. Bewegungslehre. three. Allgemeines . . . . 2 I. Gleichformige Bewegung three four. Geschwindigkeit three five. size. . . . . four 6. MaBsysteme . . . .

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Aus beiden Versuchen folgt unmittelbar die Beziehung P=M·b, (51 ) wobei Meine GroBe ist, die der Stoffmenge des Korpers, also natiirlich auch dessen Gewicht proportional ist, aber doch nicht mit dem Gewicht identisch sein kann; denn sonst hiitte diese G1. keinen Sinn, da eine Kraft (P) nicht dem Produkt einer Kraft (Gewicht) und einer Beschleunigung gleich sein kann (weil dann auf beiden Gleichungsseiten nicht Glieder mit der gleichen Dimension stehen wiirden). Die GroBe M wird die Masse des Korpers genannt; sie ist eine dem betreffenden Korper eigentiimliche Zahl, deren Dimension aus (51) unmittelbar folgt, da (52) also Masse = [ ] [Kraft] = [Beschleunigung] [~LJ = [~~sek2 ] m(sek 2 m (53) Die Masse ist also aus den anderen GroBen abgeleitet (ahnlich wie z.

33) die Krafte nacheinander in der Weise auf, daB jede folgende an den Endpunkt der vorhergehenden angesetzt wird und ihr Sinn von jenem Endpunkt weggerichtet ist. Die Strecke vom Anfangspu nkt A der ersten bis zum Endpunkt -der letzten gibt dann die Mittelkraft P nach GroBe und Sinn; ihre Wirkungslinie geht jedoch wieder durch 0 hindurcb, daalle Teilkrafte durch 0 liefen. aus ,dem Krafteck in die linksstebende Figur zu iibertragen und erhalt so die gesucbte Mittelkraft. Es ist unnotig, in den linksstebenden Lageplan die Krafte maBstablich einzutragen, man schreibt einfach, wie es in der Abbildung geschehen ist, die GroBen in Zahlen hin, z.

Beachten wir, daB die Seiten des Dreiecks BCD (Abb. 21) folgende Werte haben: BO=v1 +V2 , B D = ,YIV 1 2 + V 3 2 , es folgt daher nach dem Kosinussatz fur die Seite Be im Dreieck B DC: BC 2 =(VI +V2 )2 = V1 2 + + + V S2 V22 VS 2 - + 2 v'(V1 2 + V3 2)(V22 + V3 2 ). COS ferner ergibt. v·sin(180-Y)=V1 + V2 , r; 38 Bewegungslehre. , 2' /1- V da sin (180 - (V3 2 (V I 2 + y) VI V 2 )2 Vs 2)(V,/ +V3 2)' woraus Gl. (48) unmittelbar folgt. Diese Berechnungsart ist genauer als die vorhergehenden, weil eine Zeitmessung immer exakter ausgefiihrt werden kann, als die Messung der Abtrift oder der Windrichtung.

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by Brian
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